Закон ома для постоянного тока

Законы постоянного тока 1 Закон Ома — это экспериментальный закон, согласно которому сила тока, текущего по проводнику, пропорциональна напряжению на концах проводника и обратно пропорциональна его сопротивлению. Это соотношение можно распространить на отдельные участки и всю замкнутую электрическую цепь, учитывая формулы 101112 и внутреннее сопротивление источника тока r. При этом получим частные случаи закона Ома: а неоднородный участок цепи рис. Измеряется сопротивление R в омах Ом. Для однородного цилиндрического проводника длиной l и поперечным сечением S:17 где ρ — удельное сопротивление проводника. Оно зависит от материала проводника и условий протекания тока, в частности, от температуры. Удельное сопротивление ρ измеряется в ом-метрах Ом·м. Закон Ома в дифференциальной форме записи можно получить, если рассмотреть бесконечно малый участок проводника длиной dl и поперечным сечением dS рис. К выводу закона Ома в дифференциальной форме записи обозначения в тексте Сопротивление этого участка:. Учитывая, что направления и совпадают, соотношение 22 можно записать в векторном виде:. На неоднородном участке, кроме электростатического поля с напряжённостьюдействует поле сторонних сил, напряжённость которого — стор; в этом случае:. При протекании электрического тока закон ома для постоянного тока нагревается, при этом выделяется количество теплоты Q т, определяемое соотношениями:. Пример такой цепи показан на рис. Разветвлённая электрическая цепь Правил Кирхгофа два: а I правило Кирхгофа относится к узлам электрической цепи. Узлом цепи закон ома для постоянного тока точка, в которой сходится не менее трёх проводни­ков. В схеме на рис. Согласно I правилу Кирхгофа алгебраическая сумма закон ома для постоянного тока токов, сходящихся в узле, равна нулю:. Если трудно указать истинное направление тока, его проставляют произвольно. Если направление тока на каком-то участке проставлено неверно, то значение силы тока на этом участке в результате закон ома для постоянного тока задачи получается отрицательным. Условились считать, что токи, входящие в узел текущие к узлусчитаются положительными, и при записи соотношения 26 берутся со знаком "+", а токи, выходящие из узла, — со знаком "—". Например, для узла К соотношение 26 примет вид:. В случае постоянного тока заряды в узлах накапливаться не должны, и количество зарядов, входящих в узел, должно равняться количеству зарядов, выходящих из узла. Если в цепи N узлов, то линейно независимых уравнений можно записать только для N—1 узла, уравнение для N-ого узла будет следствием предыдущих. Например, уравнение для узла В рис. Согласно этому правилу сумма падений напряжений равна сумме действующих в контуре ЭДС:. При этом напряжение считается положительным и берётся в уравнении 29 со знаком "+", если ток на данном сопротивлении совпадает с направлением обхода закон ома для постоянного тока. ЭДС источника берётся в уравнении 29 со знаком "+", если источник создаёт ток при условии, что других источников тока нет в направлении обхода контура. Например, II правило Кирхгофа для контура АМКВ рис. Для контура Закон ома для постоянного тока соотношение 29 запишется так:. Однако независимыми будут уравнения только для тех контуров, которые закон ома для постоянного тока получить наложением других, уже использованных например, контур АМДС является суммой контуров АМКВ и ВКДС. Оказывается, что количество независимых уравнений, составленных в соответствии с I и II правилами Кирхгофа, равно числу различных токов, текущих в разветвлённой электрической цепи. Решая совместно уравнения 273031можно найти любые три неизвестные характеристики электрической цепи, показанной на рис.



COPYRIGHT © 2010-2016 prodrecept.ru